
Radiální difuze z mikropipety
Na závěr si ukážeme řešení triviálního případu difuze v třírozměrném prostoru. Mikropipeta je naplněna částicemi fluorescenční látky a její konec je vložen přibližně do středy nádoby s vodou. V čase do vodního prostředí vstříknuto množství
fluorescenční látky a ta se difuzí šíří rovnoměrně všemi směry. Sledujeme vývoj koncentrace v čase v okolí tohoto místa.
Vzhledem k tomu, že vlastnosti vodního prostředí jsou ve všech směrech stejné, jedná se o sféricky symetrickou úlohu Difuze (38). Řešíme tedy rovnici
|
(21) |
pro čas a proměnnou
popisující vzdálenost od místa vstříknutí fluorescenční látky. Počáteční podmínka je matematicky zapsána ve tvaru
|
(22) |
kde je třírozměrná delta-funkce. Ta je odlišná od jednorozměrné delta-funkce, neboť je definována jako limitní případ třírozměrného rovnoměrného, resp. třírozměrného normálního rozdělení pravděpodobnosti. Pro popis třírozměrné delta-funkce nám však bude stačit následující vyjádření pomocí jednorozměrné delta-funkce,
|
(23) |
z něhož je patrné, že rozměr funkce je rovný převrácené hodnotě třetí mocniny jednotky veličiny
Difuzní rovnice Řešení rovnice difuze, 2. část (21) s počáteční podmínkou Řešení rovnice difuze, 2. část (22) má řešení tvaru
|
(24) |
Jedná se vlastně o hustotu pravděpodobnosti centrovaného třírozměrného normálního rozdělení pravděpodobnosti s diagonální kovarianční maticí a homogenním rozptylem, kde místo proměnných vystupuje pouze veličina
Časový vývoj koncentrace na sférách v několika vzdálenostech od počátku je zobrazen v grafu na obr. Řešení rovnice difuze, 2. část 10. Pozorujeme obecně podobný tvar jako v obr. Řešení rovnice difuze, 2. část 9, ve třírozměrném prostoru je však pokles koncentrace po dosažení maxima rychlejší.
|
Obr. 10. Průběh koncentrace C(r,t) (v M) v třírozměrném prostoru podle Řešení rovnice difuze, 2. část (24) v závislosti na čase (v sekundách) na sférách o vzdálenosti r (v centimetrech) od místa, kde bylo na počátku experimentu vstříknuto N0 = 0,1 mol fluorescenční látky o difuzním koeficientu D = 5.10-5cm2s-1.
|
Jak se průběh koncentrace změní, když látka nebude vstříknuta najednou, ale celé množství bude z mikropipety uvolňováno rovnoměrně, rychlostí
během intervalu délky
? Řešíme tak difuzní rovnici Řešení rovnice difuze, 2. část (21) s podmínkou na rychlost
přidávání částic v bodě
a čase
|
(25) |
Závislost koncentrace na čase a vzdálenosti od počátku získáme integrováním Řešení rovnice difuze, 2. část (24) přes časovou proměnnou v intervalu Obdržíme výsledek
|
(26) |
v němž vystupují hodnoty distribuční funkce podle Řešení rovnice difuze (8). Závislosti
na čase jsou vykresleny v obr. Řešení rovnice difuze, 2. část 11 pro několik různých hodnot difuzního koeficientu
Pro velké hodnoty
koncentrace
velmi rychle reaguje na ukončení vstřikování látky v čase
Pro malé hodnoty
je difuze pomalá, a dosažení čas dosažení maximální koncentrace je několikanásobně delší, než doba
|
Obr. 11. Průběh koncentrace C(r,t) (v M) v třírozměrném prostoru podle Řešení rovnice difuze, 2. část (24) v závislosti na čase (v sekundách) na sféře o vzdálenosti r = 1 mm od místa, kde bylo po dobu t0 = 400 sekund od počátku experimentu rovnoměrnou rychlostí vstřikováno celkové množství N0 = 0,1 mmol fluorescenční látky. Závislosti jsou uvedeny pro různé hodnoty difuzního koeficientu D (v cm2 s-1).
|